雷に象徴される放電現象は、例えば電力系統における雷遮蔽、あるいは絶縁設計という立場では防ぐべき対象として、電気集じん器や静電印刷などの放電応用機器、あるいは電子デバイスのプラズマプロセスにおいては積極的に利用する対象として、研究、解析の必要性が非常に高いものである。放電を伴う現象の解明を行う上で、放電空間の電界値は重要な情報の一つであるが、これまで十分な測定、利用が行われていたとは言えない。数値電界計算法の発達によりラプラスの場の解析は十分精密に行えるようになっているが、放電等による空間電荷の影響も含めた評価が必要な場合はやはり実際に直接測定しなければならないことも多い。 電界を測定する方法はいくつか考えられるが、その中でポッケルス効果(一次電気光学効果)を持つ結晶(ポッケルス結晶)を利用した方法には、光応用測定法であることから次のような利点がある。 1.プローブ等の金属電極を必要としないため、測定対象に与える擾乱が少ない。 2.測定した電界の情報は光を媒体として伝達されるため周囲からの電気的ノイズの影響を受けにくい。 3.印加電界に対するセンサ応答の周波数特性が良い。 ポッケルス効果とは、結晶に電界を印加したとき、その屈折率が印加電界に対して直線的に変化する効果のことである。つまり印加電界によって、ポッケルス結晶に入射された光の伝搬速度が変化するので、逆にその様子を調べれば電界を知ることができる。 電界センサに求められる重要な仕様として高い位置分解能を挙げることができる。ポッケルスセンサとしてはこれまで数mm〜数cmオーダのバルク結晶を用いたものが開発されているが、位置分解能はこの結晶のサイズに制約される。機械加工上の問題から今のところこれ以上小さなバルク結晶センサは製作不可能のようである。これに対し、光集積回路の技術として進歩してきた光導波路を利用し、導波路幅に相当するmオーダの位置分解能実現という、飛躍的な性能向上が期待されるセンサの開発が行われてきた。 当研究室では試作品として過去にzカット(導波路の拡散方向が結晶のz軸方向)のLiNbO3導波路を用いたものが開発されたが、電界感度、S/N比、温度特性などの面で実用とはほど遠いものであった。本研究では、温度特性の改善のためにyカットLiNbO3導波路を利用する、使用部品を減らして構造を簡潔にする、などにより実用に耐えうるセンサの開発に成功した。使用した導波路は、幅6mm、厚さ0.5mmのyカットのLiNbO3基板上に、幅7m、深さ3m、長さ4.39mmで形成されている。この部分が電界をセンシングする。導波路の両側には定偏波ファイバが、軸回りの角度を調節した上でつき合わされ、接着固定されているのみで、レンズ、波長板等の余計な部品を省略しているため、製作工程が大幅に削減され、また取り扱いも容易になっている。その構成、写真を図1、図2に示す。 図表図1:新型センサの構成 / 図2:新型センサの写真 このセンサについて電極を直接貼り付け、導波路基板に垂直な方向に交流、および立ち上がりが約200nsのステップ電界を印加した結果、電源の電圧波高値とセンサ出力の間に比例関係が確認され、ステップ電界に対しても約100ns程度の遅れで追従した。これらの様子を図3、図4に示す。高周波特性についてはこのほか、1MHz程度までの正弦波を印加したところ数100kHz以上では感度の低下が見られるなど、ポッケルス効果そのものの能力が発揮できていないことが確認されている。これはセンサ出力を光電変換する回路の回路定数によるものと考えられる。実際高周波特性の良い光電変換ユニットを用いることにより立ち上がりが約10nsのステップ電界に対してまったく遅れなく追従した。 過去に開発されたセンサに比べ、設計上は大幅に改善されたはずの温度特性について、簡易恒温槽によって調べたところ、室温から20度程度の温度上昇で場合によって10%を越える感度変化が見られた。これはファイバと導波路を接着する光学接着剤の特性によるところが大きいと考えられるため、接着剤の選択にも注意を払う必要がある。ただしその変化も過去に開発された導波路センサに比べれば大幅に改善されていると言える。 電界センサの開発上重要な問題の一つとして測定値の校正が挙げられる。図3、図4はある特定の電極構成において印加された電圧波形をモニタしたに過ぎず、そのままではセンサ出力値から電圧値、ないし電界値を直接知ることはできない。電圧センサとして利用する場合は電極構成を固定し、印加電圧値とセンサ出力値の対応を調べることによりセンサの測定電圧校正ができる。これはポッケルスセンサが電界を検出するセンサであり、電極が決まらなければ印加電圧と印加電界が一意に対応しないためである。これに対し電界センサとして使う場合はある電界中にセンサを置いて出力値との関係を調べれば良いように思われるが、以下のような留意点を認識して校正をする必要がある。金属部品を使わないとはいえ、ポッケルスセンサには誘電率の高い誘電体が使われているため、測定空間にセンサを挿入した場合、電気力線を内部に引き込んで場を乱す(ただしその度合いは比較的小さいと思われるため、測定する現象自体への影響は小さいと期待される)。電界の校正はその影響を折り込んだ上で行うことになるが、例えば平等電界中で校正を行ったとして、それが不平等性の高い電界でも同じように適用できるかどうかは確認しなければならない。 図表図3:交流応答波形 / 図4:ステップ応答波形 センサが測定対象の電界を乱す度合いは、場の不平等性に依存することが予想される。そこで校正自体は平行平板電極による平等電界で行い、その結果を用いて球-平板電極の電界を測定し、電荷重畳法による電界計算の結果と比べて適応範囲を調べた。校正用のデータとしては約300×400mm2の黄銅板を2枚用いてギャップ長30.5mmの平行平板電極を作り、ギャップのほぼ中央にセンサを浮かせて(横から支えて)、波高値5kVの印加交流電圧に対する出力を調べた。その結果、印加電界1kV/cmに対してセンサ出力は電界印加前の直流分出力の0.206%だけの交流分出力を見せた。 実測例として、直径10mmの半球棒を用いたギャップ長26mmの半球棒-平板電極に波高値5kVの交流電圧を印加し、球の真下にセンサを挿入、横から支えて球からの距離を変えて測定を行った。測定結果と、使用した球-平板電極について電荷重畳法による電界計算を行い(センサ部分は考慮しない)、球の真下の電界を計算した結果との比較を行った。その様子を図5に示す。図5で、実線が計算値、点線はその±5%の値、白丸が測定値である。±5%の誤差を許容するなら、電極から遠い位置で電界強度が低く、電界の不平等性が小さいうちは許容範囲内と言えるが、電極に近づき、不平等性が大きくなると計算値よりも大きい値を出力している。半球電極との距離が約9mmのとき、±5%の範囲をはずれ始めるが、そのときの電界の不平等性は、1mmの変位に対し10.7%電界強度が強くなる程度である。このほかいくつかの電極について同様の実験を行った結果、平等電界下の測定値による校正方法の適用範囲は、電界の不平等性よりも先に電極との距離によって決まることが確認されている(近接効果)。このセンサでは電界検出部の小型化により最大16.1%/mmの不平等電界が測定できており、従来のセンサに比べて1桁程度の性能改善が見られている。 また導波路型センサの利点を生かし、同一基板上、500m間隔の2本の導波路を用いた2つのセンサを開発した。その写真を図6に示す。これによりサブミリ間隔での同時多点測定の可能性が確認された。 図表図5:半球棒-平板電極の電界 / 図6:500m間隔の2本のセンサ 以上のセンサは一応の完成品と考えられるが、高い位置分解能を実現する目的を考えると長さが4.39mmという点に問題を残す。そこで、感度の面では劣るものの、長さを1mmとしたセンサを2種類開発した。一方はほぼ同じ構成、両側に定偏波ファイバをつき合わせたもので、もう一つは導波路の一端面に誘電体多層膜によるミラーを形成し、ファイバは片側のみに接続することによって入出力を兼ね、ハンドリングをさらに向上させたものである。これらの写真を図7、図8に示す。これらについても交流、ステップ応答特性を確認した。 図表図7:長さ1mmのセンサ / 図8:反射型センサ 幅、深さがmオーダで、長さが数mm〜1mmの光導波路型ポッケルスセンサによって放電空間の電界の詳細な直接測定が期待できるため、それによって放電現象の解析が進めば各種電力機器の設計合理化がさらに進むものと考えられる。 |